Главная  Промышленность 

0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 [ 110 ] 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162

Одним из конструктивных решений может быть золотниковый клапан конструкции Е. И. Абрамова, показанный на рис. 184.

Клапан состоит из внутренней и внешней гильз. Во внешней гильзе имеется окно параболической формы (уравнение у = ах), а во внутренней гильзе профрезеровано окно в виде прямоугольной щели шириной Ь. При перемещении одной гильзы относительно другой (клапан может работать, как это видно из рис. 184, в обоих направлениях) образуется окно, площадь сечения которого равна:

f = b-2x

KVi,.

что удовлетворяет требуемому условию.

Характеристики одного из таких клапанов полученные экспериментально на жидкости АМГ-10 при вязкости 1200 ест и 20 ст имеют вид прямых везде, кроме области малых расходов. Искажения характеристик на малых расходах объясняются переменным в этом диапазоне значением коэффициента расхода.

Гидравлический потенциометр

Если представить себе, что в распределительном устройстве, показанном на рис. 185, расход Qo=0 и, следовательно, Qi = Q2 (т. е. случай весьма большого импеданса нагрузки на поршень).

0. Ш-

а} I-Ц \LA



Рис. 185. Гидравлический потенциометр:

а - схема; б - характеристика

то МЫ будем иметь в этом случае гидравлический потенциометр. Перемещая золотник при помощи тяги управления и давая тем самым различную степень открытия проходных окон, мы получим различное значение давления рх. Выведем зависимость рх = = 1{х); расход через левое окно:

Qi = Ci(s-x)j/pr.



а через правое окно

Q2 = CxVpx - pi-

Считая золотник симметричным и полагая Qi = Q2, получим Pi (.S-;cf+ р2х

Так как чаще всего р2 = О, то

Рх I

S - ;с

Рассмотренный в гл. IX усилитель типа сопло - заслонка также представляет собой гидравлический потенциометр, но с по-

стоянным проходным сечением первого проходного окна (рис. 186). В этом случае, полагая также коэффициенты расходов обоих отверстий одинаковыми, а также полагая р2 =

1

Рис. 186. Сопло-заслонка

iJ-P = О, получаем

Рх Pi

Сила давления жидкости на заслонку равна

Р = Рх

где V - скорость в выходном сопле; Q - расход жидкости.

§ 5. некоторые задачи неустановившегося движения

Одномерное неустановившееся движение неупругой ЖИДКОСТИ

Во многих элементах гидросистем мы встречаемся с задачами, когда скорость и давление в какой-либо точке потока изменяются в зависимости от времени, т. е. с задачами так называемого неустановившегося движения.

Рассмотрим метод решения подобных задач для одномерного движения жидкости и выведем дифференциальное уравнение. Для этого выделим, как показано на рис. 187, элемент трубки тока dfXds и применим к нему второй закон Ньютона. Проектируя



силы давления и силу веса на касательную к линии тока и пренебрегая силой сопротивления, получим

pdF-\p+- ds) dF + pgdFds cos a = dFdsp

где V - скорость элемента; p Так как

cos a =--и

массовая плотность жидкости.

dv ,

ds di dt ds TO предыдущее уравнение после упрощений принимает вид

ds d

+ Р X

v"

dv dt

= 0.

ds \ 2

Умножая «а ds и интегрируя вдоль линии тока для некоторого определенного момента времени, получим

-ds + g

ds +

«2

ds +


dF-dS-g-g

dv dt

Рис. 187. К выводу уравнения неустановившегося движения

2 2

vi - vi

dv dt

ds = Q. (112)

Полученное уравнение одномерного неустановившегося дви-лсения есть уравнение движения идеальной жидкости в канале переменного сечения. Последнее слагаемое в этом уравнении представляет собой инерционный напор, т. е. изменение в единицу времени кинетической энергии массы жидкости, заключенной между сечениями 1 п 2, отнесенное к весовому расходу.

Для неустановившегося движения в трубе (F = const) ускорение потока = у в любой рассматриваемый момент времени dt

будет одинаково для всех сечений потока и инерционный напор будет равен

где / - длина трубы.

22 Заказ 1076

ду dt

J S g



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 [ 110 ] 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162